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闪烁材料的发展历史可以大致分为三个阶段。第一阶段是发现伦琴射线后初次使用CaWO4作为成像物质；随后，克鲁克斯使用硫化锌材料探测和记录放射性材料发出的辐射，卢瑟福使用硫化锌材料研究粒子的散射。

第二阶段，随着霍夫施塔特，对NaI(Tl)闪烁材料的研究和开发，发现了一系列纯的和掺杂的碱金属卤化物晶体，然后在20世纪50年代发现了第1个掺铈的玻璃闪烁体。在这一阶段发现的闪烁材料中，还包括快速发光成分为600ps的BaF2晶体。

第三阶段，即在过去的二十年左右，闪烁材料由于高能物理、核医学成像、地质勘探和科学及工业应用的需要而得到了极大的发展。 CeYAP晶体不同浓度如何辨别？青海CeYAP晶体批发价

Ce: YAP晶体的自吸收

本节主要讨论Ce: YAP晶体的自吸收。使用第2章中描述的测试设备进行测量。不同厚度Ce: YAP晶体自吸收的比较

为了表征自吸收，我们测量了不同厚度(10)mm  (1 1，2，4，10)mm)和相同浓度(0.56%)的Ce:YAP晶体的光谱特性。光激发时，Ce: YAP晶体在不同条件下的结果基本相同

2是相同浓度不同厚度的Ce: YAP晶体样品的透射光谱。不同厚度的Ce: YAP晶体的透射性能差异很大。随着厚度的增加，样品的透射边缘有明显的红移。 抛光CeYAP晶体市场价格有观点认为YAP晶体的本征紫外发光中心与反位缺陷YAl3+有关.

当强度为J0的入射辐射穿过厚度为为x,的材料时，出射辐射的强度可以近似表示为：

J=J0exp(-x) (1.8)

其中为线性吸收系数。就伽马射线而言，它们主要与固体中的电子相互作用。此时主要取决于固体中的电子密度ne和一个电子的吸收截面e，所以线性吸收系数也可以表示为：

==(1.9)

上式中的z袋表闪烁体的有效原子序数。闪烁晶体通常要求对入射辐射有较大的吸收系数。例如，对于层析成像技术，使用吸收系数大的材料不只可以使探测器尺寸紧凑，还可以提高其空间分辨率。空间分辨率对于核物理和高能物理实验中使用的探测器尤为重要。

有时线性吸收系数被质量吸收系数微米=/d  (d袋表密度)代替。因为质量吸收系数与材料的晶体结构和相态无关。

因此，在吸收伽马量子后的10-10s内，离子晶体包含大量Vk中心和位于导带中的自由电子。Vk心脏在闪烁过程中起着重要作用。轴向弛豫也受到价带激子和(X22-)*分子中空穴组成的影响。对于高能激发，直接形成价带激子的概率比较低，而囚禁的激子可以通过Vk中心俘获自由电子形成。那么处于激发态的被囚禁的激子可以发射光子，这就是所谓的激子发光。这种发光源于导带中的电子和Vk中心之间的相互作用，一个Vke配置的自陷激子。这种发光具有与由晶体中的光致激发形成的阴离子激子发光相同的特征。碱金属卤化物晶体的本征激子发光只在低温下有效，此时空穴自陷形成的Vk中心是不动的。CeYAG晶体脉冲X射线激发衰减时间测试？

第五，采用温度梯度法成功生长了直径为110mm的Ce: YAG闪烁晶体，该晶体具有良好的形状和光学性能。研究了不同温度和气氛等退火条件对铈：钇铝石榴石(TGT)闪烁晶体发光性能的影响。发现1100氧退火对提高晶体的发光强度效果比较好，发光强度提高了近60%。初步分析了铈：钇铝石榴石(TGT)闪烁晶体的缺陷及其对晶体发光性能和闪烁时间的影响。第六，测试了大尺寸Ce: YAG闪烁晶体的相对光输出、射线灵敏度和DD中子灵敏度、射线相对能量响应。结果表明，用温度梯度法生长的Ce: YAG晶体在高能射线和中子探测方面有很大的应用价值。大尺寸Ce:YAP晶体的生长方法？江苏加工CeYAP晶体订做价格

YAP中形成色心的另一可能原因是晶体中存在杂质离子.青海CeYAP晶体批发价

发光中心的激发和发射

闪烁过程的第四阶段可以称为迁移阶段，因为迁移的电子激发并向发光中心转移能量。通过电子空穴对与激子转移能量是可能的。在第一种情况下，通过依次捕获一个空穴和一个电子(电子复合发光)或者依次捕获一个电子和空穴(空穴复合发光)来激发发光中心。比如碱卤晶体中的Tl和Ag主要是通过电子复合发光。

Tl  h   Tl2，Tl2 e   h

但是空穴复合发光也是可能的

Tl  e   Tl0，Tl0 h   h

在无机晶体中，能量通过激子转移到发光中心的几率小于复合发光的几率。一般认为，在辐照过程中，低能激子数小于电子空穴对数。为了形成激子，入射电子(光子)的能量应该正好等于激子的能量 青海CeYAP晶体批发价

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